對于輻射和散射問題，其區(qū)別僅僅存在于激勵項(xiàng)，而阻抗矩陣并不會發(fā)生變化。下面求解輻射情況下的激勵矩陣。為了求解反射面天線的輻射問題，在饋源內(nèi)放置于(0，0，z0)上一沿x軸方向的電流元，Ji=xδ(0，0，z0)，則對于激勵元素：

式中：電場Ei為電流源Ji輻射的電場，積分區(qū)域?yàn)檎麄€環(huán)性區(qū)域，根據(jù)互易定律：

式中：Elt為tJlt輻射的電場，積分區(qū)域?yàn)殡娏髟此诘奈恢茫碫lt=x?Elt(0，0，z0)。同理，對于激勵元素Vφt=xElφ(0，0，z0)，這樣就完成了矩量法的矩陣填充。通過求解矩陣方程，電流后天線的遠(yuǎn)區(qū)方向圖很容易得到。

2 高性能微波傳輸天線的分析與設(shè)計(jì)
在點(diǎn)對點(diǎn)微波傳輸系統(tǒng)中，為了降低系統(tǒng)之間的相互干擾，要求的傳輸天線具有嚴(yán)格的方向圖包絡(luò)和良好的交叉極化分辨率。為了得到這一特性，必須解決兩個關(guān)鍵問題，一是饋源的設(shè)計(jì)，二是主反射面的形狀。在設(shè)計(jì)饋源時，本文采用的是具有四個扼流槽的平面波紋喇叭天線。應(yīng)用于17．7～19．7 GHz的微波傳輸系統(tǒng)中的饋源結(jié)構(gòu)參數(shù)如圖2(b)所示。
分析饋源時采用旋轉(zhuǎn)體矩量法，激勵采用電流元激勵，沿x放置在饋源內(nèi)部，分析的結(jié)果如圖3所示。